弹性薄板,elastic thin plate
1)elastic thin plate弹性薄板
1.Study on the interaction of underwater shock waveandelastic thin plate;水中冲击波与弹性薄板耦合作用的研究
英文短句/例句
1.Dynamic Analysis of Thin Plates with Two-dimensional Piezoelectric Actuators;二维压电片激励弹性薄板的动力分析
2.Exact Analytic Solution of Rectangular Thin Plate with Four Edges Clamped四边固支矩形弹性薄板的精确解析解
3.ULE METHOD FOR CLAMPED-CLAMPED THIN ELASTIC PLATE IN CROSS FLOWULE法求解横向绕流条件下固支弹性薄板
4.ELASTIC-THIN-PLATE BENDING METHOD FOR EVALUATING REDUCING-SUBSIDENCE EFFECTIVENESS BY INJECTING GROUT INTO SEPARATED STRATA IN COAL MINE煤矿离层注浆减沉效果评价的弹性薄板法
5.Prediction model of ground subsidence base on elastic plate in irregular underground excavating基于弹性薄板的不规则采动地表沉陷预计模型
6.The Destroy Mechanical Analysis of Tunnel with Stratified Roof基于弹性薄板理论的巷道层状顶板破坏的能量法分析
7.In succession, the author educed movement differential equation of reed valve plate from differential element of the plate according to theory of elastic plate libration.接着本文根据弹性薄板振动理论,由薄板的微元体导出簧片阀阀片的运动微分方程。
8.The Vibration Characteristics of Elastic Thin FGM Circular Plate Based on the Functions of Different Gradient Modes;基于不同梯度模式的功能梯度圆形弹性薄板的振动特性
9.Large Deformation of Elastic Thin Beam-Plate with One Side Fixed in a Cross-Flow弹性梁式薄板在横向绕流中的大变形
10.Magneto-elastic random vibration of an electroconductive plate in magnetic field导电薄板在磁场中的磁弹性随机振动
11.DYNAMIC BEHAVIOR AND STABILITY OF THERMAL-ELASTIC CIRCULAR THIN PLATE UNDER THE ACTION OF NON-CONSERVATIVE FORCES;非保守热弹性圆形薄板的动力特性和稳定性
12.Study on Primary Parametric Resonance of a Thin Circular Plate on Nonlinear Foundation;非线性弹性地基上圆形薄板主参数共振研究
13.A General Solution in Bending Problem of Orthotropic Rectangular Thin Plates on Elastic Foundation;弹性地基上的正交异性矩形薄板弯曲的一般解
14.BENDING OF CIRCULAR AND RING-SHAPED ELASTIC THIN PLATE UNDER ARBITRARY LATERAL LOAD任意横向载荷下弹性圆形及圆环形薄板的弯曲
15.Elastic registration based on thin plate spline interpolation is deeply studied.薄板样条插值是应用较多的弹性配准方法。
16.The Magneto-Elastic-Plastic Dynamic Analysis for Conductive Rectangular Thin Plates;导电矩形薄板的磁弹塑性动力响应分析
17.GENERALIZED DISPLACEMENT SOLUTION FOR ELASTIC STABILITY OF THIN RECTANGULA PLATES AND ITS APPLICATION;弹性矩形薄板稳定问题的广义位移解及应用
18.Characteristics of Debris Cloud Produced by Normal Hypervelocity Impact of Spherical Projectile with Thin Aluminum Plate;球形弹丸超高速正撞击薄铝板碎片云特性研究
相关短句/例句
elastic plate弹性薄板
1.By introducing a parameter, the four-order governing equation ofelastic plate resting on Winkler foundation is reduced to two coupling two-order elliptic equations.通过引入参数把 Winkler地基上弹性薄板的偏微分控制方程由四阶降为两阶 ,形成两个耦合的椭圆形方程 ,利用超松弛迭代法进行了求解。
2.In this paper, the problem for a finite elastic rod impacts anelastic plate on Winkler s foundation is studied.对具有初速的有限长弹性杆与文克勒地基上弹性薄板的冲击问题进行了研究，用伽辽金原理求出了冲击力及薄板位移响应的近似公式，并对计算结果作了分析讨
3)thin elastic plate弹性薄板
1.The buckling analysis of functionally gradientthin elastic plate bonded piezoelectric patches;压电元件驱动的功能梯度弹性薄板的屈曲
2.A functional gradientthin elastic plate bonded with piezoelectric patches on its top and bottom surfaces,is analyzed here.假设梯度材料的物性参数为板厚度方向坐标的幂函数,应用达朗贝尔原理,导出了具有压电元件的功能梯度弹性薄板的动力学方程。
3.This paper presented an analysis of dynamics ofthin elastic plates in large overallmotions.本文研究了非惯性参考系中弹性薄板的大范围运动与大变形运动相互耦合时的内共振。
4)elastic sheet弹性薄板
1.Analysis ofelastic sheet s load inverse problem;弹性薄板荷载反问题分析
5)Elastic thin slab弹性薄板
1.Pool-building effect analysis of elastic thin slab;弹性薄板的筑池效应分析
2.Through the elastic thin slab theory,the load before key layer breaking and deformable coordination condition were deduced.通过弹性薄板理论,推导出关键层在破断前的载荷及其变形协调条件;应用结构塑性极限分析方法,得到了关键层在破断瞬时的载荷并建立了强度条件。
6)viscoelastic thin plate粘弹性薄板
1.Under the assumption that the Poisson ratio μ is constant and based on the Boltzmann superposition principle, geometric nonlinear equations and the Karman theory, a set of nonlinear dynamic equations for linearviscoelastic thin plates with relaxation clamp is derived.假设泊松比为常数 ,由Boltzmann叠加原理、非线性几何关系和Karman理论 ,建立了粘弹性薄板非线性动力方程和四边松散夹支各向同性粘弹性板动力弯曲的初边值问题及方程组 ,并用Galerkin法进行求解 ,得到动力响应的数值结
2.Based on the Boltzmann s superposition principles of linear viscoelastic materials and the von Krmn s hypotheses of thin plates with large deflections, a mathematical model for quasi_static problems ofviscoelastic thin plates was given.基于线性粘弹性材料的Boltzmann叠加原理和大挠度薄板的vonK rm n假设 ,给出了粘弹性薄板准静态问题的数学模型·在空域上采用Galerkin方法可将原积分_偏微分系统化为积分系统 ,而在时域上利用本文所提出的新方法可将该积分系统化为微分系统·计算结果表明 ,新算法与常用的有限差分法相比操作简单 ,具有无存贮和计算快等优点·
延伸阅读
弹性和滞弹性弹性一个物体在外力作用下改变其形状和大小，当外力卸除后物体又可回复到原始的形状和大小；这个特性称为弹性。弹性（英文elastic）一词源于希腊,十七世纪英国科学家玻意耳 (R.Boyle)赋予其科学意义并用到物理学中。弹性是各种工程材料的一项重要的物理性能（或列为力学性能），是材料科学的研究领域之一。固体的弹性理论是介于数学和物理学之间的一个分支学科，是近代力学的基础（见金属力学性能的表征）。胡克定律固体弹性的近代理论是从英国胡克（R.Hooke）1660年的拉伸实验开始的,其结论是伸长与力成正比。设一圆柱体横截面积为A,两个端面上施加沿轴向z的均匀拉力F，单位面积上的拉力σz=F/A称为z方向的拉应力,圆柱体原始长度为l0,承受应力后的长度为l,则εz=（l-l0）/l0,称为z方向的应变,胡克定律的数学表达式为σz=Eεz或 εz=σz/E (1)其中E 是比例常数。杨氏模量英国物理学家杨 (T.Young)1807年用实验测定了一些材料的E值，所以现在把E称为杨氏模量或弹性模量。泊松比承受拉伸应力的圆棒除产生轴向伸长外还伴随着径向收缩。设原始直径为r0，拉伸后直径为r,则径向应变εr=(r-r0)/r0与拉伸应力有下列关系εr=-vσz/E (2)这个关系是英国泊松 (S.D.Poisson)1829年发现的，所以现在把比例常数 v称为泊松比。对于多数金属材料v为1/4～1/3左右。切变模量在立方体的两个相对的表面施加切应力τ,立方体将发生纯剪切形变。其切应变以剪切角γ表示，则胡克定律可写为τ=Gγ 或 γ＝τ/G (3)比例常数G 称为剪切弹性模量或切变模量或刚性模量。压缩模量球状物体在均匀静水压力P作用下,体积被均匀压缩，体应变为ΔV/V，胡克定律可写为p＝K（ΔV/V） (4)Ｋ称为体压缩模量或压缩系数。各种弹性参数间的关系杨氏模量、切变模量、体压缩模量与泊松比等四个系数并不是独立的，而存在以下联系G＝E/2(1+v) (5)K=E/3(1-2v) (6)因而在这四个系数中只有两个是独立的。物质的弹性系数与原子间结合力有关，在单晶体中不同方向的原子结合力是不同的，因此弹性系数也是不相同的。精确测量这些弹性系数的取向关系及温度关系，与固体理论的计算进行比较，可以研究各种晶体结合键的规律。测量高压下的体压缩模量可以研究固体状态方程。弹性极限应力正比于应变的比例关系(胡克定律)保持不变的最大应力称为比例极限。弹性极限是使材料开始发生范性形变的应力。工程上往往采用比例极限或屈服强度来代替弹性极限。弹性模量的测定弹性模量表征各种材料抵抗变形的能力，是工程设计中十分重要的一个参数。工业上多是利用物理方法测定，如悬挂法、弯曲共振频率测量法、压电石英复合振子法及超声脉冲法等。滞弹性在低于弹性极限的应力范围内，实际固体的应力和应变不是单值对应关系，往往有一个时间的滞后现象（见图），这种特性称为滞弹性，这个词是美国人曾讷 (C.Zener)1947年首先应用的。目前滞弹性已成为材料科学的一个研究领域。经典弹性理论是基于下列假定：①应变是对应于应力的均匀的平衡值,即可完全回复,不残留永久形变；②这种平衡值是瞬时达到的，即单值对应关系；③应力和应变是线性关系。用这些假定描述的固体称为理想弹性体。各种实际固体对这三条假定的偏离情况如下：后两种属于非弹性体。滞弹性体的应力与应变关系仍然是线性的,应力卸除后可以完全回复到原始形状和尺寸,只是要经过充分长的时间才能达到，即应变对应力有滞后现象，故称之为滞弹性。它与不可能完全回复的非弹性体有明显的区别。德国物理学家韦伯 (W.Weber)早在1825年研究电流计悬线时就发现，力偶卸除后悬线不是立即而是逐渐回到零点,他称之为弹性后效,现在又称之为力学后效。对于滞弹性固体在某时刻突然施加一个小于比例极限的应力，应变将以弛豫时间τσ逐渐达到平衡值,这种现象称为微蠕变,见图1。如果在某时刻突然产生并保持恒定应变,则应力将以弛豫时间τε逐渐达到平衡值，这种现象称为应力弛豫。上述三种现象是在静力条件下的滞弹性的表现。在周期应力作用下，滞弹性表现为应变落后于应力一个位相角φ。通常把位相角差φ作为材料滞弹性的量度，可证明tgφ＝Δω掦/[1+ω掦)2]式中掦＝(τσ+τε)1/2为平均弛豫时间；Δ为弛豫强度(无量纲)；ω为振动频率。参考书目钱伟长、叶开源：《弹性力学》，科学出版社，北京，1956。C.Zener,Elasticity and Anelasticity of Metals,Chicago University Press,Chicago,1948.
